v oblasti dynamiky tekutin je konvekční buňka jev, ke kterému dochází, když existují rozdíly hustoty v těle kapaliny nebo plynu. Tyto rozdíly v hustotě vedou ke stoupajícím a / nebo klesajícím proudům, které jsou klíčovými charakteristikami konvekční buňky. Když se zahřeje objem tekutiny, expanduje a stává se méně hustým, a tím více vztlakovým než okolní tekutina. Chladnější, hustší část tekutiny sestupuje, aby se usadila pod teplejší, méně hustou tekutinou, což způsobuje, že teplejší tekutina stoupá. Takový pohyb se nazývá konvekce a pohyblivé těleso kapaliny se označuje jako konvekční buňka. Tento konkrétní typ konvekce, kde je vodorovná vrstva tekutiny zahřívána zespodu, je známá jako Rayleigh-Bénardova konvekce. Konvekce obvykle vyžaduje gravitační pole, ale v experimentech s mikrogravitací byla pozorována tepelná konvekce bez gravitačních účinků.
tekutiny jsou zobecněny jako materiály, které vykazují vlastnost toku; toto chování však není jedinečné pro kapaliny. Vlastnosti tekutin lze pozorovat také v plynech a dokonce i v pevných částicích (jako je písek, štěrk a větší předměty během skalních skluzů).
konvekční buňka je nejpozoruhodnější při tvorbě mraků s uvolněním a transportem energie. Jak se vzduch pohybuje po zemi, absorbuje teplo, ztrácí hustotu a pohybuje se nahoru do atmosféry. Když je nucen do atmosféry, která má nižší tlak vzduchu, to nemůže pojmout tolik tekutiny jako v nižší nadmořské výšce, takže to uvolní jeho vlhký vzduch, produkovat déšť. V tomto procesu se teplý vzduch ochladí; získává hustotu a klesá směrem k zemi a buňka opakuje cyklus.
Konvekční buňky mohou tvořit v jakékoli tekutiny, včetně Zemské atmosféry (kde oni jsou voláni Hadley buňky), vařící voda, polévka (kde buňky mohou být identifikovány částice se dopravy, jako je například zrnka rýže), oceánu, nebo na povrchu slunce. Velikost konvekčních buněk je do značné míry určována vlastnostmi tekutiny. Konvekční buňky mohou dokonce nastat, když je zahřívání tekutiny rovnoměrné.